АНАЛИТИЧЕСКАЯ АППРОКСИМАЦИЯ ДЛЯ ИОННОГО МИКРОПОЛЯ В ПЛАЗМЕ

Голосной И.О.

Институт математического моделирования РАН, Москва

     Распределение напряженности флуктуирующего электрического микрополя в плазме лазерных мишеней оказывает решающее влияние на уширение спектральных линий атомов и ионов плазмы [1]. Это приводит к тому, что флуктуации микрополя влияют на поглощение и переизлучение света веществом мишени. Этот факт необходимо учитывать в газодинамических программах расчета лазерного обжатия мишеней. Кроме того, от флуктуаций микрополя зависит населенность энергетических уровней атомов и ионов плазмы, то есть уравнение состояния вещества [2].
     Для прикладных расчетов необходимы простые и в тоже время широкодиапазонные, то есть применимые в широком диапазоне температур и плотностей, модели плазменного микрополя. Известные в настоящее время широкодиапазонные модели микрополя [3] довольно трудоемки и требуют решения систем интегральных уравнений.
     В докладе представлена несложная аппроксимация для фурье-образа распределения микрополя, применимая для плазмы сложного состава любой температуры и плотности. Эта модель по своей физической точности и области применимости практически не уступает всем известным ранее моделям, а по скорости расчета превосходит их в тысячи раз. При построении этой аппроксимации использовались аналитические разложения по параметру неидеальности для функции распределения микрополя в предельных случаях слабонеидеальной плазмы (приближение Дебая-Хюккеля) и сильно сжатой горячей жидкости (модель гармонических осцилляторов). Как известно, области применимости этих моделей не перекрываются. Однако, удалось получить единую аналитическую аппроксимацию, которая прекрасно описывает как предельные случаи, так и переходную область. Она в тысячи раз менее трудоемка, чем существующие модели, и применима для массовых расчетов уравнения состояния и коэффициентов поглощения света в плазме в широком диапазоне температур и плотностей.

   ЛИТЕРАТУРА
   1. Грим Г. Уширение спектральных линий в плазме, М.: “Мир”, 1978
   2. Волокитин В.С., Голосной И.О., Калиткин Н.Н. Известия высших учебных заведений. Физика, 1995, N 4, с.11-31.
   3. Dufty J.W., in Strongly Coupled Plasma Phys

К ДВУХПЛАЗМОННОМУ РАСПАДУ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН В ПЛАЗМЕ

Левченко В.Д., Сигов Ю.С., *Сергейчев К.Ф., *Сычев С.А.

Институт прикладной математики им. М.В.Келдыша РАН, Москва, Россия
*Институт общей физики РАН, Москва, Россия

    Рассматривается двумерная задача о параметрическом возбуждении плазмы при частоте накачки близкой к удвоенной плазменной. Решение ищется в рамках полной системы уравнений Власова-Пуассона методом частиц с использованием специальной высокооптимизированной версии кода SUR. Два принципиальных случая: чисто электронной плазмы и плазмы, состоящей из электронов и ионов, детально рассматриваются и сравниваются друг с другом для выявления эффектов совместного проявления как двухплазмонного распада, так и модуляционной неустойчивости.
    Настоящее исследование является этапом работы над совместным - лабораторным и вычислительным - экспериментом по исследованию сильной турбулентности, генерируемой двухплазмоонным распадом и цилиндрическом волноводе (ИОФАН. ИПМ, грант РФФИ 96-02-17640).

   [1] Levchenko V.D., Sigov Yu.S. Contrib.papers ofICPIG- XXIII, V.1 p.220.
   [2] K.F.Sergeichev, I.A.Sychov, Ibid, V.2 p.196.
   [3] Yu.S.Sigov, V.E.Zakharov, J.de Physigue, 1979. V.40.Suppl.7. P.63.
   [4] D.M.Karfidov, A.M.Rubenchik, K.F.Sergeichev, I.A.Cychev, Sov.JETR, 1990, V.98, N5, p.1592.

 ЛАЗЕРНОЕ  УСКОРЕНИЕ ЭЛЕКТРОНОВ В ОДНОРОДНОЙ ПЛАЗМЕ И ПЛАЗМЕННЫХ КАНАЛАХ

Андреев Н.Е., Горбунов Л.М.*,Кузнецов С.В., Фролов А.А., Чижонков Е.В.**

НИЦТИВ Объединенного института высоких температур, РАН Москва, Россия
*ФИАН РАН, Москва, Россия
** МГУ, Москва, Россия

     Анализируется влияние структуры кильватерного поля на ускорение электронов в широком и узком параболических плазменных каналах. Особенности энергетического спектра электронов исследуются для случаев однородной плазмы и плазменного канала.

СТРУКТУРА ПОЛЕЙ В КИЛЬВАТЕРНОЙ ВОЛНЕ, ВОЗБУЖДАЕМОЙ ЛАЗЕРНЫМ ИМПУЛЬСОМ В УЗКОМ ПЛАЗМЕННОМ КАНАЛЕ

Андреев Н.Е., Горбунов Л.М.*,Фролов А.А.

  НИЦ ТИВ Объединенного института высоких температур РАН, Москва, Россия
*ФИАН РАН, Москва, Россия

     Аналитически и численно изучена структура электрических и магнитных полей кильватерной волны, возбуждаемой коротким лазерным импульсом в узком плазменном канале. Показано, что по мере сужения канала уменьшается размер области, где имеется поле, способное ускорять электроны, и значительно возрастает радиальное электрическое поле. Обсуждаются следствия, которые вытекают из такой структуры полей, для лазерного ускорения электронов до высоких энергий.

ПРОСТАЯ МОДЕЛЬ ДЛЯ ОПИСАНИЯ ВЛИЯНИЯ ГЕОМЕТРИИ УСКОРЯЕМОЙ ОБОЛОЧКИ НА ТУРБУЛЕНТНОЕ ПЕРЕМЕШИВАНИЕ ЕЕ ПОВЕРХНОСТИ С ГАЗОМ

Жмайло В.А., Камчибеков  М.Д., Тихомиров Б.П.

РФЯЦ-ВНИИЭФ, г.Саров, Нижегородская обл., РФ

     В докладе излагается приближенный метод учета влияния геометрии (плоской, цилиндрической или сферической) на развитие зоны турбулентного перемешивания разных газов (или жидкостей) вблизи ускоряемой контактной границы между ними. Метод основан на приближении турбулентной диффузии [1]. Оболочка считается несжимаемой, ее движение - заданным.
     Результаты расчетов, проведенных по данному методу, оказываются в удовлетворительном согласии  с измерениями ширины зоны турбулентного перемешивания в опытах с оболочками из студня.

   [1]Беленький С.З., Фрадкин Е.С. “Теория турбулентного перемешивания”. Тр. ФИАН им. Лебедева, т.29, стр. 207-250, 1965г,
   [2] Камчибеков М.Д., Мешков Е.Е., Невмержицкий Н.В., Сотсков Е.А. “Турбулентное перемешивание на цилиндрической границе газ-жидкость”. Препринт, ВНИИЭФ-46-96,Саров, 1966 г.

СПЕЦИФИКА МОДУЛЯЦИОННОЙ НЕУСТОЙЧИВОСТИ В ОТКРЫТЫХ ПУЧКОВО-ПЛАЗМЕННЫХ СИСТЕМАХ

Левченко В.Д., Сигов Ю.С.

 Институт прикладной математики им.М.В.Келдыша РАН, Москва, Россия

   Представлены новые результаты, полученные на основе использования сеточных схем расщепления в численных экспериментах по бесстолкновительной динамике открытых пучково-плазменных систем, с неравновесной  функцией распределения электронов по скоростям, описываемых уравнениями Власова-Пуассона.
   Типичным примером такой системы является рассматриваемая в работе классическая задача о размытом электронном пучке, непрерывно инжектируемом в плазменное полупространство [1] . Для численного моделирования данной задачи был использован код SUR [2].
   Как было показано в более ранних работах с фиксированным ионным фоном [3], вблизи инжектора формируется локализованный волновой пакет большой амплитуды, имеющий высокую степень когерентности и состоящий из скореллированных мод.
   В случае подвижных ионов в результате развития модуляционной неустойчивости [4] это приводит к появлению в зоне рождения пакета каверн ионной плотности. После смещения волнового пакета дальше от инжектора, остающаяся несимметричная каверна с пологим спуском и резким подъемом захватывает и отражает часть вновь образующихся из-за дальнейшего развития пучковой неустойчивости плазмонов. Это приводит с одной стороны, к филаментации профиля ионной плотности внутри каверны (образование субкаверн), а с другой, к эффективному продвижению зоны сильного возмущения ближе к инжектору. На нелинейной стадии модуляционной неустойчивости при достаточном потоке энергии происходит коллапс субкаверн с ускорением электронов фоновой плазмы и пучка. Описанный выше процесс является квазипериодическим по времени. Позднее каверна может или принять форму одномерного солитона (в случае равнотемпературной плазмы), либо послужить источником ионно-звуковых колебаний (в случае холодных ионов).
   Доклад сопровождается 12-минутным видеофильмом.
   Работа поддержана грантом РФФИ 96-02-17626.

   [1] А.А.Веденов. Атомная энергия. 1962ю Т.13. N 1.  С.5.
   [2] V.D.Levchenko, Yu.S.Sigov. “Dynamics of transport in plasma and charged beams”, G.Maino and M. Ottaviani, eds., pp.55-69, Singapore-London, World Scientific, 1996.
   [3] Ю.С.Сигов, В.Д.Левченко. Физика плазмы. Т.23. N 4, С.325-342, Москва, “Наука”, 1997.
   [4] Yu.S.Sigov, V.E.Zakharov. J. de Physigue, 1979. V.40. Suppl.7. P.63.

2D3V ЧИСЛЕННОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ДЛИННОГО РЕЛЯТИВИСТСКОГО  ЭЛЕКТРОННОГО СГУСТКА С ПЛАЗМОЙ

Левченко В.Д.Ю Сигов Ю.С., *Карась В.И., *Файрбург Я.Б.

Институт прикладной математики им. М.В.Келдыша РАН, Москва,
*ННЦ “Харьковский физико-технический институт”, Харьков,Украина

     Постановка задачи.
     В металлический цилиндр, заполненный первоначально холодной однородной плазмой, инжектируется ограниченный релятивистский электронный сгусток. Поперечный размер сгустка составляет несколько скиновых длин  S c/w_pS, продольный размер соизмерим с размером установки.
     Численная модель
     Прямое численное моделирование методом частиц в ячейке лабораторных экспериментов, проводимых в ХФТИ [1], в рамках 2D3V релятивистского электромагнитного кода SUR [2]. В типичных расчетах использовалось 10⁶  крупных частиц, 10⁵  узлов сетки в течение 10³ шагов  по времени.
     Основные результаты
     Получена полная самосогласованная картина нестационарного обтекания релятивистского сгустка и образования кильватерных полей - вплоть до резонансной самобунчировки пучка и перехода в квазистационарный режим.
    Сказанное выше демонстрируется полномасштабным 10-минутным видеофильмом.
     Работа поддержана грантом РФФИ 96-02-17626.

   [1] Aizatskii B.I., al. Физика плазмы, V.20, n 7-8, p.671
   [2] Иньков Л.В., Левченко В.Д. Препринт ИПМ РАН N 133, 1995.

О МАГНИТНОМ ПОЛЕ, ГЕНЕРИРУЕМОМ В ПЛАЗМЕ КОРОТКИМ ЛАЗЕРНЫМ ИМПУЛЬСОМ С КРУГОВОЙ ПОЛЯРИЗАЦИЕЙ

Рамазашвили Р.Р., Горбунов Л.М.

Физический институт им.П.Н.Лебедева РАН, Москва Россия

   Рассмотрена генерация квазистатических магнитных полей коротким лазерным импульсом с крунговой поляризацией в холодной однородной бездиссипативной разреженной плазме. Показано, что существуют два физических механизма генерации магнитных полей. Один из них связан с пондеромоторными силами и обуславливает генерацию азимутальной компоненты квазистатического магнитного поля. Другой механизм аналогичен обратному эффекту Фарадея в неоднородной плазме и генерирует аксиальную и радиальную компоненты магнитного поля. Величина магнитного поля в рассматриваемых условиях при умеренных интенсивностях лазерных импульсов для обоих механизмов пропорциональна квадрату интенсивности электрического поля импульса. Пространственная структура магнитного поля может существенно видоизменяться в зависимости от формы импульса и плотности плазмы.

 МАЛОПЛОТНЫЕ МИШЕНИ ДЛЯ ЛАЗЕРНОГО ТЕРМОЯДЕРНОГО СИНТЕЗА, НОВЫЕ РАЗРАБОТКИ ТЕХНОЛОГИИ И КОНТРОЛЯ

Громов А.И., Борисенко Н.Г., Меркурьев Ю.А., Митрофанов А.В.

Физический институт им. П.Н.Лебедева РАН, Москва, Россия

     В последнее время значительное внимание уделяется сложным, многослойным мишеням для лазерного термоядерного синтеза, в том числе мишеням с малоплотными слоями, позволяющими более полно использовать возможности существующих установок и получить ряд интересных результатов на будущих установках инерциального термоядерного синтеза. Анализируются требования к подобным мишеням. Рассматриваются разработанные методики изготовления ряда новых типов мишеней с малоплотными слоями и способы прецизионного контроля их параметров [1,2,3].

   1. Borisenko N.G., Merkulўev Yu.A and Gromov A.I. “Microheterogeneous targets - a new challenge in technology, plasma physics, and laser interachtion wich matter”.// Journal of Moscow Physical Society. 1994, v.4, No 3, pp.247-273.
   2. Burdonsky I.N., Gromov A.I., Vergunova G.A., Gavrilov V.V., Golўtsov A.Yu., Rozanov V.B. “Plasma X-ray emission study and conversion efficiency measurements in experiments on porous  target irradiation wich ns laser pulses”. ECLIM, Madrid, 1996, Paper PH-32.
   3. Borisenko N.G., Gromov A.I., Merkulўev Yu.A., Mitrofanov A.V. “Important target characteristics to perform microheterogeneous (structured) plasma in a laser shot” ECLIM. Madrid, 1996, Paper PH-63.

Multilobe Mirrors of Laser Cavities and Homogeneous light beams.

A. V. Yurkin

General Physics Institute of Russian Academy of Sciences, Vavilov St., 38, Moscow 117942, Russia

    The main components of the majority of contemporary lasers are an active medium and a laser resonator. However, lasers can work without a resonator too, for example, in condition of amplified spontaneous radiation.
    However, it turns out that similar effects could be obtained in cavities equipped with a special axial symmetry multilobe mirror consisting of many tilted planes. New optical characteristics of a laser cavity equipped with a multilobe mirror can be described by using geometrical approach. The calculation of the distribution of rays is based on recurrence numerical sequences akin to the Fibonacci series and binomial distribution. The explanation of scattering observed in a laser resonator cavity is given and the experimental results of laser radiation divergence and coherence control are shown.
    The advantage of multilobe mirrors applications in comparison with the known resonator schemes is the simplification of the processes of mirrors alignment and more uniform field distribution.

    The content of the report is partially published in:
   [1] A. V. Yurkin, Quantum Electron. Vol. 24 (1994) p. 359.
   [2] A. V. Yurkin, Optics communications Vol. 114 (1995) p. 393.

 ИССЛЕДОВАНИЯ ПО НЕПРЯМОМУ (РЕНТГЕНОВСКОМУ) ОБЛУЧЕНИЮ ВЫСОКОАСПЕКТНЫХ ОБОЛОЧЕЧНЫХ МИКРОМИШЕНЕЙ НА УСТАНОВКЕ ИСКРА-5

Ф.М. Абзаев, С.А. Бельков, А.В. Бессараб, С.В. Бондаренко, В.С. Бушуев*, В.А. Гайдаш, С.Г. Гаранин, Г.В. Долголева, В.М. Дороготовцев*, Н.В. Жидков, В.М. Изгородин, Г.А. Кириллов, Г.Г. Кочемасов, Д.Н. Литвин, С.П. Мартыненко, Ю.А. Меркульев*, В.М. Муругов, Л.С. Мхитарьян, А.В. Пинегин, С.И. Петров, А.В. Сеник, Н.А. Суслов.

    Российский Федеральный Ядерный Центр - Всероссийский НИИ Экспериментальной физики, 607190, Саров, Нижегородской обл.
*  Физический институт им. П.Н. Лебедева РАН, Москва

    Система непрямого облучения мишеней со сферическим боксом-конвертором, используемая в экспериментах на установке Искра-5, позволяет, как показывают расчеты и эксперименты, реализовать близкие к сферически-симметричным условия сжатия DT-топлива, находящегося внутри стеклянных микрооболочек. При отношении диаметров кожуха D и оболочки d:  D/d@7, как следует из расчетов, характерная величина неоднородности облучения при учете разброса лазерной энергии по фокусируемым лучам составляет около 3%.
    Представляют, однако, интерес эксперименты с оболочками относительно большого диаметра: D/d@2-3. Несмотря на то, что такие оболочки будут частично освещаться лазерным излучением, и степень симметризации рентгеновского излучения при сравнительно малом зазоре между кожухом и оболочкой будет заметно меньше, чем при D/d@7, можно пытаться реализовать близкое к сферически симметричному сжатие DT-топлива, если использовать толщину оболочки заметно меньше той, которая прогревается за время действия рентгеновского импульса. Как показали эксперименты, прогреваемая толщина стекла в боксе диаметром D=2 мм, составляет величину D_defl@(5-7) мкм.
    Эксперименты с тонкими оболочками миллиметрового диаметра интересны также с точки зрения отработки новых методик и повышения точности средств диагностики плазмы. Так, например, увеличение времени схлопывания оболочки позволяет увеличить относительную точность определения момента генерации нейтронов, что важно для проверки ряда тонких моментов в программах расчета работы мишеней. Для проведения экспериментов на установке Искра-5 [4] в ФИРАН'е были изготовлены две оболочки диаметром (0.8-0.9) мм и толщиной стенки @1 мкм.
    Представлены результаты двух экспериментов с этими оболочками, выполненных по схеме непрямого облучения на установке Искра-5. В одном из них диаметр золотого бокса-конвертора был равен D=2 мм, в другом - D=4 мм.
    В работе проводится также расчетный анализ результатов экспериментов и даются рекомендации по развитию данного направления исследований.

    Работа выполнена при финансовой поддержке Миннауки РФ на лазерной термоядерной установке Искра-5 (регистрационный номер: 01-50), а также Российского Фонда Фундаментальных Исследований (грант № 96-01-00046).

EXPERIMENTAL OBSERVATION OF AN ANOMALOUSLY HIGH ABSORPTION OF LASER RADIATION IN LASER-PRODUCED PLASMA OF SUPER CRITICAL DENSITY FOAM.

Gus'kov S.Yu., *Caruso A., Rozanov V.B., *Strangio C.

P.N. Lebedev Physical Institute. Moscow. Russia.
*ICF Physics and Technology Group, ENEA. Frascati. Italy.

    The dynamics of plasma formation and plasma properties produced under action of the powerful Nd-laser pulse with intensity »10¹⁴ W/cm² and duration (FWHM) » 3 ns on the plane targets made porous polystyrene matter with an average density of (10-20) mg/cm³ (more higher than critical plasma density » 3 mg/cm³ ) had been experimentally investigated.
    The experiments were done on Nd-laser facility ABC of  ICF Physics and Technology group of ENEA-EURATOM Association in Frascati (Italy). ABC laser provided pulse intensity from 2Ч10³ up to 10¹⁵ W/cm² in the different experiments.
    The set of unusual effects of laser interaction with a super critical density matter was observed. The anomalously high (for super critical plasmas) internal absorption of laser radiation with absorption coefficient closed to 100 % was registered. Laser radiation absorbed in a volume of super critical foam with sizes 200-300 mm, at that the fraction of reflected light was very small - reflected light contained only (3-5) % of incident laser beam energy. The plasma flow through the irradiated target surface directed to laser beam was suppressed: only ~ 5% of absorbed energy was took away by that flow during the laser pulse duration. The absorbed energy contained in the form of internal plasma energy during relatively long time ~1 ns ("green house" phenomenon) and then produced powerful hydrodynamic mouton of surround matter likely to strong explosion.
    The anomalously high internal absorption of laser radiation in plasma of super critical foam matter and other experimental results are explained by the phenomenon of a generation of long wave hydro-thermal oscillations of plasma density due to collisions of laser-evaporated elements of foam matter predicted in this paper. It is shown this phenomenon leads to enough large time of the homogenisation of foam matter (about several nanosecond) during which the regions with under critical density exist. The found phenomenon opens the wide possibilities to implement of regularly and stokhasticaly volume-structured media as effective absorber of inertial confinement fusion targets and for creation of the powerful thermonuclear neutrons and X-ray sources.

    The work was   supported by Russian Foundation of Basic Researches (Project N 97-02- 16727) and International Sciences and Technology Center (Grant N 029).

ДИНАМИКА ОБРАЗОВАНИЯ ПЛАЗМЫ ПРИ ВОЗДЕЙСТВИИ МОЩНЫХ ЛАЗЕРНОГО И РЕНТГЕНОВСКОГО ИМПУЛЬСОВ НА ПОРИСТОЕ ВЕЩЕСТВО.

Кондрашов В.Н., Бугров А.Э., Бурдонский И.Н., Гаврилов В.В., Гольцов А.Ю., *Гуськов С.Ю., Жужукало Е.В., Ковальский Н.Г., Медовщиков С.Ф., Пергамент М.И., Петряков В.М., *Розанов В.Б., Цой С.Д.

ТРИНИТИ, г. Троицк, Россия.
* Физический институт им. П.Н.Лебедева РАН. Москва. Россия.

    Представлены результаты экспериментов по взаимодействию мощных лазерного и рентгеновского импульсов с плоскими мишенями из пористого вещества ("агар-агар") со средними по объёму плотностями в диапазоне от 10 мг/см³ до 0.5 мг/см³ и толщинами от 100 до 500 мкм на установке "Мишень".
    Экспериментально исследована генерации гармоник греющего излучения при воздействии лазерного импульса с интенсивностью около 10¹⁴ Вт/см² и длительностью импульса 2.5 нс на пористое вещество различной плотности. Получены спектры и временные зависимости интенсивности излучения плазмы на частотах 2w и 3w/2 при облучении мишеней со средней плотностью 10 мг/см³ , 1 мг/см³ и 0.5 мг/см³.
    Излучение на частотах обеих гармоник было зарегистрировано при облучении мишеней со всеми указанными плотностями. Особо следует подчеркнуть наблюдение в течение всей длительности лазерного импульса генерации гармоники 2w для мишеней с плотностями пористого вещества ниже критической плотности -1 мг/см³ и 0.5 мг/см³ и гармоники 3w/2 для мишени с плотностью ниже четверти критической плотности - 0.5 мг/см³. Этот результат свидетельствует о том, что полная гомогенизация плазмы пористых веществ со средними плотностями 1 мг/см³ и 0.5 мг/см³ не происходила и в течение длительности лазерного импульса сохранялись области плазмы с плотностью, превышающей, по крайней мере, критическую плотность.
    Характерная особенность спектров излучения гармоник греющего излучения в случае пористых мишеней состоит в их значительном уширении по сравнению со спектрами гармоник из плазмы, образующейся при облучении мишеней из твёрдого пластика, причём ширина спектров увеличивалась с уменьшением средней плотности пористого вещества. Такое уширение спектров может быть связано с высоким уровнем ионно-звуковой турбулентности, обусловленным процессом столкновения плазменных потоков внутри пор.
    Измерены скорости переноса энергии в пористом веществе при облучении мишени мощным лазерным импульсом с интенсивностью 10¹⁴ Вт/см² и импульсом мягкого рентгеновского излучения, в которое предварительно конвертировалось излучение лазерного импульса при взаимодействии с тонким слоем меди. Скорость переноса энергии при воздействии на пористое вещество импульса рентгеновского излучения в 2-2.5 раз превышает скорость переноса энергии при воздействии лазерного импульса.

    Работа   выполнена   при   финансовой   поддержке   Российского   Фонда Фундаментальных Исследований (проект N 97-02-17278).

Экспериментальное исследование тормозных потерь протонов в плотной плазме

А.А.Голубев, М.М.Баско, А.Д.Фертман, В.И.Туртиков, Б.Ю.Шарков, А.М.Козодаев, А.М.Вишневский - ИТЭФ, Москва.
М.И.Кулиш, В.Б.Минцев, В.Е.Фортов, А.С.Филимонов, В.К.Грязнов, - ИХФ РАН, Черноголовка.
Д.Х.Х. Хоффманн , У.Функ, Ш.Штове, М.Гессель - Общество Тяжелоионных Исследований, Дармштадт, Германия.
Д.Гардес, М.Шабо - Институт Ядерных Исследований, Орсей, Франция.

    Экспериментальное исследование тормозных потерь ионов в плотной высокотемпературной плазме является одной из ключевых задач в проблеме инерциального термоядерного синтеза на пучках тяжелых ионов . При использовании   протонов   в   экспериментальных   исследованиях   по энергетическим потерям частиц в плотной плазме появляется возможность не только измерять тормозную способность ионизованного вещества, но и измерять параметры плотной плазмы.
    В данной работе представлены результаты использования методики определения плотности свободных электронов плазмы по тормозным потерям протонов с энергией 3 МэВ, при одновременном измерении одного из параметров - температуры или давления. Для реализации методики разработана и создана уникальная экспериментальная установка на основе взрывного генератора плотной неидеальной плазмы согласованного с ионопроводом линейного ускорителя протонов. Представлено обсуждение полученных экспериментальных результатов по торможению протонов в холодном веществе и в плазме.

Расчетные и экспериментальные исследования мишени тяжелоионного синтеза с конвертерами на боковой поверхности камеры.

В.Ватулин, В.Афанасьева, А.Базин, Э.Васина, Л.Вахламова, О.Винокуров, Б.Воронин, Г.Долголева, Г.Елисеев, В.Ермолович, А.Казарин, В.Карепов, Г.Ремизов, Ю.Романов, Н.Рябикина, Г.Скидан, С.Скрыпник, И.Софронов, Б.Тихомиров, А.Харитонов, Р.Шагалиев.

Российский Федеральный Ядерный Центр - ВНИИЭФ, Саров, Россия

В докладе приводятся результаты исследований, выполненных во ВНИИЭФ в последнее время по обоснованию работоспособности и параметров радиационной мишени тяжелоионного инерциального термоядерного синтеза при энергии драйвера порядка 10 МДж. В качестве основной рассматривается конструкция мишени с размещением конвертеров рентгеновского излучения на боковой поверхности стенок камеры. Анализируются результаты численного моделирования и некоторых экспериментальных исследований на лазерной установке ИСКРА-5.

THE TWO-DIMENTIONAL SIMULATION OF THE INDIRECT-DRIVEN TARGETS BY TIGR-3T AND OMEGA-3T CODES.

Shushlebin A.N., Dyldina R.T., Frolov V.D., Lyagina E.L., Lykov V.A., Mustafin K.A., Sokolov L.V.

Russian Federal Nuclear Center-VNIIEF, PO box 245, Snezhinsk (Chelyabinsk-70), 456770, Russia.

    The 2D-calculations of the ICF targets have been performed by the OMEGA-3T program complex developed at RFNC-VNIITF on the base of three-temperature hydrodynamic the TIGR-3T code [1] and 2-D the OMEGA code for simulation of thermonuclear reactions kinetic, alpha-particle and neutron transfer [2]. The influence of target surface perturbations on the compression and the thermonuclear bum of indirect-driven targets both with glass [3] and Cu-doped Be-ablator (4] were studied. The permission amplitudes of single-mode perturbation were determined for spherical harmonic mode numbers l=12, 24, 48.

   [1] Shushlebin A.N., Frolov V.D., and Lykov V.A., 1995. Computation Technology 4, 13, pp. 336-345 (in Russian)
   [2] Avrorin E.N., Bunatyan A.A., Gadjiev A.D., et. al 1984, Plasma Physics 10, 3, 514-521 (in Russian)
   [3] Lykov V.A., Avrorin E.N., Chernyakov V.E., et. al. AIP Conference Proceedings No 369. Laser Interaction and Related Plasma Phenomena. Editors: S. Nakai and G.H. Miley. pp. 194-199 (AIP PRESS, N. Y.)
   [4] Cray M., Campbell E.M. AIP Conference Proceedings No 369. Laser Interaction and Related Plasma Phenomena. Editors: S. Nakai and G.H. Miley. pp. 53-60 (AIP PRESS, N. Y.)

РЕГИСТРАЦИЯ ИЗОБРАЖЕНИЯ В a-ЧАСТИЦАХ СЖАТОЙ ОБЛАСТИ МИКРОМИШЕНИ С ПОМОЩЬЮ РЕГУЛЯРНОЙ МУЛЬТИОБСКУРЫ

Суслов Н.А,

Российский Федеральный Ядерный Центр - ВНИИЭФ, Саров, Нижегородской обл., Россия

    Для регистрации изображений сжатой области микромишеней в a-частицах предложена оригинальная диафрагма в виде регулярной мультиобскуры. Описана методика восстановления получаемых изображений. Представлены результаты регистрации в ^A-частицах изображений сжатой области микромишени в эксперименте.

ИССЛЕДОВАНИЕ ВЛИЯНИЯ КРУПНОМАСШТАБНОЙ АСИММЕТРИИ ОБОЛОЧКИ НА РАБОТУ МИШЕНИ НА УСТАНОВКЕ "ИСКРА-5"

С.А. Бельков, А.В. Бессараб, О.А. Винокуров, В.А. Гайдаш, Н.В. Жидков, В.М. Изгородин, Г.А. Кириллов, Г.Г. Кочемасов, А.В. Кунин, Д.Н. Литвин, В.М.Муругов, Л.С.Мхитарьян, С.И. Петров, А.В. Пинегин, В.Т. Пунин, Н.А. Суслов, В.А. Токарев.

Российский Федеральный Ядерный Центр - Всероссийский НИИ Экспериментальной физики, 607190, Саров, Нижегородской обл.

    На лазерной термоядерной установке Искра-5 проведены первые эксперименты по исследованию влияния контролируемой крупномасштабной асимметрии оболочки, содержащей DT-топливо, на ее сжатие и генерацию нейтронов при непрямом (рентгеновском) воздействии.
    Проведенные на лазерной установке Искра-5 эксперименты по сжатию и нагреву DT топлива рентгеновским излучением, генерируемым внутри сферической полости-конвертора, показали высокую стабильность работы мишени и воспроизводимость получаемых результатов. Происходящее в полости многократное переотражение лазерного и рентгеновского излучения приводит к симметризации рентгеновского потока падающего на центральную капсулу с DT-газом, особенно заметной в условиях, когда диаметр капсулы Ж_sh существенно меньше диаметра Ж_box конвертора. Расчетные оценки показывают, что характерная степень неоднородности облучения при Ж_sh/Ж_box=0.14 составляет @3%, что подтверждается экспериментально высокой симметрией свечения сжатой стеклянной капсулы в собственном рентгеновском излучении, регистрируемом с помощью камеры-обскуры. Косвенным доказательством сравнительно высокой симметрии является совпадение расчетного и экспериментального нейтронного выходов при изменении расчетного объемного сжатия (на момент генерации нейтронов) от @10² до 2Ч10³ [2].
    Достигнутые результаты стимулировали постановку экспериментов с контролируемой асимметрией оболочек, содержащих DT-топлнво. Асимметрия реализуется путем нанесения на одну из половин поверхности сферы дополнительного слоя вещества и варьировалась от 30 до 100%. Основной вопрос, который ставился перед экспериментом заключался в определении величины асимметрии, при которой экспериментальный нейтронный выход будет резко отличаться от полученного в одномерном расчете, а также в эксперименте со сферически симметричной оболочкой, имеющей ту же массу, что и асимметричная.
    Показано, что наблюдаемое снижение экспериментального нейтронного выхода по сравнению с опытами с симметричными мишенями удовлетворительно согласуется с двумерными расчетами.

Работа выполнена при финансовой поддержке Миннауки РФ на лазерной термоядерной установке Искра-5 (регистрационный номер: 01-50).

Исследование турбулентного перемешивания тонких слоев разноплотных веществ при лазерном ускорении плоских многослойных мишеней на установке "Искра-4"

В.Д. Андронов, С.А. Бельков, А.В. Бессараб, И.Н. Воронич, С.Г. Гаранин, А.А. Горбунов, В.Н. Деркач, Г.В. Долголева, А.И. Зарецкий, В.И. Изгородин, Б.Н. Илюшечкин, Г.А. Кириллов, Г.Г. Кочемасов, А.В. Крюков, Ю.В. Куратов, В.И. Лазарчук, В.А. Лебедев, Н.В. Маслов, Е.И. Митрофанов, В.М. Муругов, Л.С. Мхитарьян, А.В. Окутин, С.И. Петров, А.В. Пинегин, Н.Н. Рукавишников, А.Н. Разин, А.В. Рядов, А.В. Сеник, Н.А. Суслов, С.А. Сухарев, В.А. Токарев, В.А. Щенников

Российский Федеральный Ядерный Центр - ВНИИ Экспериментальной Физики Проспект Мира 37, 607190, Саров, Нижегородская обл., Россия

    Представлены результаты экспериментов по турбулентному перемешиванию тонких слоев Al и Au при лазерном ускорении трехслойных плоских мишеней Si-Al-Au. Интерпретация экспериментальных результатов выполнена с помощью одномерной радиационной программы СНДТУР, в которой для описания турбулентного перемешивания использовалась модель Никифорова.

ИССЛЕДОВАНИЕ РЭЛЕЙ-ТЭЙЛОРОВСКОЙ НЕУСТОЙЧИВОСТИ В ОБЛАСТИ ПЕРЕМЕШИВАНИЯ МЕЖДУ ДВУМЯ ГАЗАМИ.

Зайцев С.Г., Чеботарева Е.И., Титов С.Н., Кривец В.В.

ЭНИН им. Г.М.Кржижановского, Москва, Россия

    В работе проведено экспериментальное исследование возбуждения и развития неустойчивости Рэлея-Тейлора в области перемешивания между двумя газами, движущимися ускоренно в результате взаимодействия с нестационарной волной сжатия. Величина ускорения равняется 10⁷ см/сек². Определены скорости роста глубины внедрения одного газа в другой на линейной, нелинейной, переходной и начальной турбулентной стадиях развития.

ГИДРОДИНАМИЧЕСКАЯ НЕУСТОЙЧИВОСТЬ КАК ВОЗМОЖНЫЙ МЕХАНИЗМ ОБРАЗОВАНИЯ ГОРЯЧИХ ТОЧЕК ПРИ НАНОСЕКУНДНОМ ВЗРЫВЕ ТОНКИХ ПРОВОЛОЧЕК.

Пикуз С.А., Шелковенко Т.А., Гуськов С.Ю., *Хаммер Д., Мингалеев A.P., Иваненков Г.В.

Физический институт им. П.Н.Лебедева РАН. Москва. Россия.
*Корнельский университет. Итака. США.

    Несмотря на многочисленные исследования взрыва проволочек в наносекундных сильноточных электрических разрядах, ведущиеся в рамках работ по созданию интенсивных источников мягкого рентгеновского излучения, механизм образования ярких плазменных областей, называемых горячими точками остаётся неясным.
    Простые гидродинамические модели перетяжки, формируемой в пинче, во-первых, не объясняют существенно различный характер разряда при взрыве первоначально холодной проволочки и разряда через заранее приготовленный плазменный канал и, во-вторых, никак не описывают внутреннюю структуру горячей точки, как правило, представляющую собой группу из нескольких микроточек с размером << 10 мкм, расположенных вдоль оси разряда на расстоянии 10-30 мкм друг от друга. Имеются также экспериментальные данные о наличии в разряде при взрыве проволочек плотного керна, существующего достаточно продолжительное время.
    В настоящей работе при использовании методики рентгеновского теневого фотографирования с высоким пространственным (< 1 - 5 мкм) и временным (< 1 нс) разрешениями при взрыве Ti,   Fe, Ni и Cu проволочек удалось не только непосредственно наблюдать плотный керн, но и исследовать его внутреннюю структуру. В качестве источников рентгеновского излучения в диапазоне длин волн 2-4 ангстрем использовались Pd и Mo X-пинчи, включенные последовательно в цепь разряда. Наблюдаемая структура границы плотного керна и малоплотной плазменной короны соответствует картине возмущений Рэлей-Тейлоровской неустойчивости, которая может развиваться на стадии МГД сжатия центральной части проволочки давлением в горячей, но относительно редкой плазме короны. При этом структура возмущений соответствует экспериментально наблюдаемой пинчевой структуре плазменной короны. Теоретические оценки инкремента Рэлей-Тейлоровской неустойчивости в условиях обсуждаемых экспериментов для наиболее коротковолновых (и, следовательно, быстрорастущих) начальных возмущений с длинной волны порядка начальному поперечному размеру проволочки дают значения в диапазоне g » (2-5)Ч10⁸ с^-1, которые хорошо согласуются с экспериментально наблюдаемой скоростью роста возмущений границы плотного керна. Столь малое по сравнению с длительностью разряда время развития гидродинамической неустойчивости (2-5) нс может приводить к выходу возмущений на ось плотного керна и формированию за счёт столкновений плазменных потоков горячих точек, наблюдаемых в экспериментах.

ТУРБУЛЕНТНАЯ ДИФФУЗИЯ МАГНИТНОГО ПОЛЯ В УСКОРЯЕМУЮ ПЛАЗМУ И ВОЗМОЖНОСТИ ЕЁ ИССЛЕДОВАНИЯ В ЭКСПЕРИМЕНТАХ НА УСТАНОВКЕ "МК-1"

Жмайло В.А., Губков Е.В., Янилкин Ю.В.

РФЯЦ ВНИИЭФ, г. Саров, РФ

    В экспериментах по получению сверхсильных магнитных полей с использованием  магнитной  кумуляции   был  обнаружен  заметный  рост неустойчивостей на поверхности ускоряемого лайнера [1]. Развитие этих неустойчивостей считается одной из основных причин низкой кумуляции, особенно в однокаскадных взрывомагнитных генераторах типа "МК-1".
    В данной работе рассчитывается сильно нелинейная стадия развития таких неустойчивостей. При этом используются два подхода:
  - прямой 2D расчет применительно к одномодовому возмущению;
  - расчет с использованием идеологии "турбулентного перемешивания" в задаче, где начальные возмущения носят случайный характер.
    Для последнего случая развивается вариант поду эмпирической модели типа [2].
    Приводятся результаты расчетов, полученные с использованием обоих подходов.
    Рассматриваются возможности определения констант в рассматриваемой полуэмпирической модели с помощью экспериментов на установке "МК-1".

   [1] Pavlovskii А.I., Kolokolchikov N.D., Tatsenko O.P. Metal Megagauss Physics Technology N.Y. 1980. pp 627-639.
   [2] Янилкин Ю.В., Никифоров В.В., Жарова Г.В. "Модель с двумя уравнениями и методика расчета турбулентного перемешивания в 2D сжимаемых течениях" ВАНТ, серия ММФП, 1994, в 4.

ЛАЗЕРНЫЕ ПЛАЗМЕННЫЕ ПОТОКИ В СИЛЬНЫХ МАГНИТНЫХ ПОЛЯХ И ВОЗМОЖНОСТИ ИХ ПРИМЕНЕНИЯ В ТОКАМАКАХ И СТЕЛЛАРАТОРАХ

И.Н. Морозов, А.Ф. Настоящий -ТРИНИТИ, г. Троицк

C.Ю. Гуcькoв, Н.H. Дeмчeнкo, В.Б. Poзaнoв - ФИАН, Москва

Л.М. Коврижных - ИОФАН, Москва

    Обсуждаются вопросы применения быстрых лазерных плазменных потоков, образующихся в сильном магнитном поле, при облучении твердых водородных льдинок импульсом лазера. Проанализировано влияние быстрых электронов, возникающих при взаимодействии излучения мощного СO2- лазера с поверхностью конденсированной мишени.
    Рассмотрены механизмы возбуждения безындукционного тока в системах с замкнутым магнитным полем типа токамак или стелларатор. Отмечено, что с помощью лазеров можно создавать локальные токи обратного, по отношению к омическому току, направления. Приводятся оценки параметров лазера, необходимых для создания затравочного тока при организации бутстреп-тока.
    Показано, что с помощью лазеров можно решить задачу управления профилем тока и распределения давления в системах с магнитным удержанием, включая создание профилей с отрицательным магнитным широм.

 ДВУМЕРНЫЕ ЭФФЕКТЫ ПРИ ВЗАИМОДЕЙСТВИИ 100 НС ИМПУЛЬСОВ ИЗЛУЧЕНИЯ КгF ЛАЗЕРА С ПЛОСКИМИ МИШЕНЯМИ

Зворыкин В.Д., В.Ю. Король, Лебо И.Г., *Никишин В.В., Розанов В.Б., Сычугов Г.В., *Тишкин В.Ф.

Физический институт им. П.Н. Лебедева РАН, 117924, Москва, Ленинский пр. 53, Россия
Институт математического моделирования РАН, 125047, Москва, Миусская пл. 4, Россия

     Коротковолновое излучение KrF лазера перспективно для создания мегабарных давлений в экспериментах по динамическому нагружению различных материалов [1,2] и ускорению лайнеров до скоростей в сотни км/с [3]. В докладе представлены результаты экспериментальных и теоретических исследований взаимодействия с плоскими мишенями импульсов УФ излучения (l=0.25 мкм) с длительностью 100 нс. Эксперименты проводились на KrF лазерной установке "ГАРПУН"[4] с энергией излучения 100 Дж и максимальной плотностью потока на мишени ~5Ч10¹² Вт/см², которая достигалась в пятне фокусировки диаметром 150 мкм. Гидродинамическое движение плазмы и конденсированного вещества исследовалось высокоскоростным фотохронографом и электронно-оптической камерой. В обоих случаях использовалась щелевая развертка самосвечения плазмы, совмещенная со шлирен или теневым изображениями. Коллимированный просвечивающий пучок формировался с помощью разряда в капилляре. Характерные скорости разлета плазмы навстречу излучению и с тыльной стороны мишени после ее "прогорания" составили ~100 км/с. Скорости прогорания мишеней из графита и алюминия достигали 8 км/с, что на порядок превышает скорости испарения вещества мишени, измеренные ранее для наносекундных лазерных импульсов [5].
    Для выяснения причины столь большого различия была проведена серия численных расчетов по одномерной лагранжевой программе "DIANA"[6] и двумерной эйлеровой программе "NUTCY"[7]. Первая включала в себя уравнения газовой динамики, ионную и электронную теплопроводность, поглощение лазерного излучения благодаря обратному тормозному механизму.  Уравнение состояния рассматривалось в приближении скорректированной модели Томаса-Ферми. Ионизационный состав плазмы и ионизационные потери учитывались в приближении среднего иона. Вторая программа включала уравнения газовой динамики в цилиндрических координатах, уравнения переноса излучения и теплопроводности, уравнение состояния для идеального газа.
    Сравнение результатов экспериментов и численного моделирования показало, что в условиях существенно неодномерного гидродинамического движения конденсированного вещества скорость прогорания мишеней определялась преимущественно радиальным выдавливанием сжатого вещества из области воздействия лазерного излучения. Достигнуто хорошее согласие расчетов и экспериментов.

    Литература.
   1. Bakaev V.G., Geonjian Yu.G., Gus'kov S.Yu. et al. Proc. Int. Conf. "Lasers'95", Charleston, SC, USA, December 4-8, 1995. STS Press, McLean, VA, 1996, p.426.
   2. Bakaev V.G., Korol' V.Yu., Lebo I.G. et al. Preprint FIAN No 69, Moscow, 1997.
   3. Lebo I.G., Rozanov V.B., Shpatakovskaya G.V. et al. J. Russian Laser Res., 1997, v.l8, p. 147.
   4. Basov N.G., Bakaev V.G., Bogdanovskii A.V. et al., J. Sov. Laser Res., 1993, v. 14, p.326.
   5. Диагностика плазмы. Под ред. Н.Г. Басова. М.: Наука, 1989.
   6. Змитренко Н.В., Карпов В.Я., Фадеев А.П. и др. Вопр. атомн. науки и техн. Методы програм, решения задач мат. физ. 1982, т.2, стр.38.
   7. Lebo I.G., Rozanov V.B., Tishkin V.F. et al. Preprint FIAN No31, Moscow, 1997.

ИСПОЛЬЗОВАНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ СПЕКТРОСКОПИИ ЛАЗЕРНОЙ ПЛАЗМЫ ДЛЯ ВОССТАНОВЛЕНИЯ ДИНАМИКИ РАЗЛЕТА ФАКЕЛА

Красногоров И.В., Байдин Г.В., Глазырин И.В., Диянков О.В., Карлыханов Н.Г., Кошелев С.В., Литвиненко И.А., Лобода П.А., Тимакова М.С.

Российский Федеральный Ядерный Центр - ВНИИТФ, Снежинск

    В работе [1] приведены экспериментальные измерения спектра излучения лазерного факела, полученного при облучении плоской алюминиевой пластины излучением коротковолнового эксимерного лазера с параметрами : Е - 2 Дж, длительность 24 нс, диаметр пучка 70 мкм. Для анализа спектра излучения использовалась программа LINEDM, которая позволяет рассчитывать спектры излучения произвольных многоэлектронных ионов в плазме с учетом основных механизмов уширения линий. Распределения плотностей, температур и скоростей движения вещества рассчитывались с помощью программы MAG [2]. Для приведенных выше параметров лазера и материала мишени критическая плотность равна 0,04 г/см³. В работе [1] предлагается, что основной механизм поглощения излучения -обратно тормозной механизм в областях с плотностью электронов много меньше критической. Для корректного описания процесса поглощения излучения подбиралась критическая плотность таким образом, чтобы результаты расчетов по программе MAG в одномерном приближении были близки к результатам расчетов по одномерной программе ЭРА, в которой корректно учитывался обратно тормозной механизм.
    Полученные результаты расчетов с подобранной критической плотностью показывают, что максимальная температура и смещение "горячей" области от плоскости мишени, согласуются с результатами, приведенными в статье [1].
    В результате вычислительного эксперимента по нескольким программам был получен набор интегральных по времени спектров излучения в H- и He-подобных линиях алюминия вдоль лучей наблюдения. Получено удовлетворительное совпадение расчетных спектров с экспериментальными данными, на основании этого сделан вывод о достоверности описания картины разлета.

    Литература.
   1. Фаснов А.Я., Магунов А.И., Пикуз Т.А., Скобелев И.Ю. и др. Особенности нагрева плазмы коротко-волновым излучением эксимерного лазера. Квантовая электроника, 23 №8(1996), С.719-724.
   2. Diyankov О.V., Glazyrin 1.V., Koshelev S.V., MAG-two-dimensional resistive MHD code using arbitrary moving coordinate system. To be published in Computer Physics Communications.

 ГЕНЕРАЦИЯ ЛИНЕЙЧАТОГО ИЗЛУЧЕНИЯ АРГОНА, ДОБАВЛЕННОГО В DT ГАЗ, В ЭКСПЕРИМЕНТАХ НА УСТАНОВКЕ "ИСКРА-5"

С.А. Бельков, А.В. Бессараб, А.В. Веселов, В.А. Гайдаш, Г.В. Долголева, Н.В. Жидков, В.М. Изгородин, Г.А. Кириллов, Г.Г. Кочемасов, Д.Н. Литвин, С.П. Мартыненко, К.И. Митрофанов, В.М. Муругов, Л.С. Мхитарьян, С.И. Петров, А.В. Пинегин, В.Т. Пунин, Н.А. Суслов

Российский Федеральный Ядерный Центр - Всероссийский НИИ Экспериментальной физики, Саров, Нижегородской обл.

    Определение плотности сжатого дейтерий-тритиевого (DT) топлива является одной из труднейших и интереснейших задач в проблеме лазерного термоядерного синтеза (ЛТС). Информацию о параметрах DT-топлива можно получить, анализируя характеристики рентгеновского излучения и термоядерных частиц, выходящих из объема, занятого сжатым и нагретым топливом (см., например, [1]). Эффективный метод определения плотности основан на введении в DT-топливо добавок со средним и большим атомным номером Z и спектроскопии линий ионов вещества-диагноста. Практически, предпочтение отдается инертным газам (Ne, Ar, Хе). Так, в экспериментах с мишенями прямого облучения на установке "Искра-4" добавкой служил неон, что позволило определить плотность сжатого топлива р@0.9 г/см³ [2]. На более мощных установках "Омега" и "Нова" (США), а также "Гекко-12" (Япония) веществом-диагностом являлся аргон (Z=18) [3-5].
    Для использования подобной методики необходимо, чтобы электронная температура DT-смеси была в диапазоне ~(0.7-1.5) кэВ. Именно при таких температурах значительное количество ионов Ar находится в водороде- или гелиоподобном состояниях. Регистрация плотности DT-смеси базируется на измерении ширины контуров линий, испускаемых H- и He-подобными ионами.
    Как показывают расчеты в экспериментах на установке "Искра-5" со стеклянными мишенями диаметром -280 мкм, толщиной стенки (3-7) мкм, помещенными внутрь сферического золотого бокса диаметром 2 мм, достигнуты температуры ионной компоненты DТ T_i@(2-3) кэВ, а температура электронов T_i@(1-1.5) кэВ.
    Ниже представлены результаты первых экспериментов на установке "Искра-5", в которых были зарегистрированы линейчатые спектры He- и H-подобных ионов Ar. В этих экспериментах лазерное излучение от 12 каналов установки вводилось через 6 отверстий диаметром 0.6 мм внутрь сферической полости диаметром 2 мм, покрытой слоем золота. В центре полости размещалась стеклянная оболочка диаметром @300 мкм. Оболочка была наполнена смесью DT и Ar (Р_Ar@1 атм, Р_DT@20 атм) с начальной плотностью ~(4-7) мг/см³. Толщина оболочки варьировалась в диапазоне (4-10) мкм. Линейчатое излучение ионов Ar регистрировалось с помощью спектрометра, имеющего разрешение l/Dl=10³. По ширине линий He_b (3®1) оценена плотность сжатого газа на момент максимума свечения линии : P_DT+Ar »1 г/см³.
    Работа выполнена при финансовой поддержке Миннауки РФ на лазерной термоядерной установке Искра-5 (регистрационный номер: 01-50).

   1. Н.Г. Басов, Ю.А. Захаров, А.А. Рупасов, Г.В. Склизков, А.С. Шиканов,  Диагностика плотной плазмы. Наука, Москва, (1989).
   2. С.А. Бельков, А.В. Бессараб, Г.Г. Кочемасов и др., Изв. АН СССР, сер.физ., 51, 1263, (1987).
   3. B. Yakobi, R. Epstein, F.J.Marshall et al. Rev. Sci. Instrum., 66, 728, (1995).
   4. C.J. Keane, B.A. Hammel, D.R. Kania et al, Phys. Fluids B, 5, 3328, (1993).
   5. H. Nishimura, T. Kiso, H. Shirada et al, Phys. Plasmas, 2, 1, (1995).